电容通交流阻直流?电容器的特点阻直流通交流,即直流电不能通过电容.那么为什么直流电能给电容充电求例子书是写着直流电无法通

电容通交流阻直流?
电容器的特点阻直流通交流,即直流电不能通过电容.那么为什么直流电能给电容充电
求例子
书是写着直流电无法通过电容器,但是交流电就能给电容充放而通过电容.哪为什么我做实验的时候交流电无法充电,反而直流电才能使电容充放

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电容器特点是通交流电,阻直流电；电感器特点是通直流电,阻交流电.
物理学只介绍了上述现象,教科书从来不讲授这些特性产生的内在原因.这种别有用心的回避,隐含着心虚、猥琐.
电容器电容器的结构很简单,把两个平行的金属板相互接近,就组成了最基本的电容器.（图1）A、B各是绝缘后金属板的侧向视图.实验事实：把A板携带电荷,A板内就产生了静电电压.把A移向原来不带电的B板,A板的电压会立即下降,电容量增大,又可以容纳更多的电荷.
上述实验中,A的电荷并没有减少,电压为什么会降低?现行的教材说是因为有异号电荷的接近.异号电荷的接近电压降低是现象,内在的机理是什么?当今物理信奉自由电子理论、连电压的形成都用心回避,当然不可能来解读这电压的降低,更不可能从内在机理,从物质结构来剖析电容器特性的形成.
我在《电压是怎么形成的?》中说到：金属导体容纳了外来电荷,多出电子的挤占、缺少电子的就挪用,造成金属体内电子运动的混乱,非常规运动的电子伴生着的非常规的电磁波,这样的波在金属体内传导就形成了金属导体的静电电压.故而电容与电压相依相存、直接相关,回避物质内电压的形成,电容也就无从谈起.同时电压波能够穿透金属,在金属体外表现为电场.
继续实验：把导电体A移向原不带电的导体B,此时A的电压会降低、电容器的电容量会继续增大,而且电容量会增大许多倍.
这是因为：把导电体A移向接近原不带电的导体B,A的外电场进入到B,静电感应（另专题讨论）使A、B的接近处聚积着异号电荷.此时,A原来所携带的大部分非常规电荷都转移到A、B的接近处,并与对面B处的异号电荷面对面稳定地相互吸引着,这样导体A内的其他地方非常规的电子减少,非常规的电子运动伴生的波就较少,导致了金属板A的电压降低.原来导体A所携带的大部分电荷都转移到A、B的接近处,一是电压降低,二是腾出的空间又可以接纳更多的外来电荷,所以电容量也成倍增加.
实用的电容器是在两金属箔片之间夹上一层绝缘物质（电介质）,如陶瓷、云母、塑料等.这些绝缘薄膜是由数百个原子有机结合而成的大分子聚合物,电介质表面容易积聚电荷（容易产生、聚集静电）.电介质薄膜置于金属箔片之间,能够使金属片距离更近,能更多的吸引并聚集两边金属的电荷,非常规运动的电荷在此有了安身之地,于是电容器电压进一步降低,可以容纳更多的电荷——电容量增大.
再回到本文的开头,为什么电容器能够通交流电,阻直流电?
电容器的A、B间有间隙,之间电介质是绝缘的,所以直流电压波不能通过、电子不能通过；直流电所伴生的电磁波的集合是稳定磁场,稳定磁场不能推动电子的非常规运动.在电容器面前电子过不去；稳定磁场又不能形成电压波,所以直流电被完全阻断.
而交流电是电子在交流电压波的作用下作出振荡,不是电子在全程流动,交流电伴生的是电压波（变化磁通）,电压波会超出金属体之外、穿越电介膜,进入到很近的另一极金属箔,推动另一极金属箔内电子的运动.在电压波的作用下,电容器另一极金属的电子都随之运动,如同导通一样,所以电容器没有阻断交流电.
在自由电子理论中电子是导电的主体,自由电子如何通过绝缘的电介质、电流如何在电容器另一极产生?自由电子导电与电容器导通交流电的事实格格不入、全然无法解释交流电在绝缘的电介质之间通行自如事实——只有回避.
希望能解决您的问题.