设稳定的不可压缩的流体的速度场为v(x,y,z)=xzi x^2yj y^2zk

1,小,2,大.

文丘里管实验就可以了把

由问题可知,在管中流体只有沿着轴向z的速度V.连续性方程：Si*Vi=Sj*Vj可知,流体在如题所述模型中速度函数V恒定,不随时间t和位置z改变.即：（偏微分）dV/dt=0,dV/dz=0.由N-S

证明：.K=E/(3(1-2ν)(这个关系自己去看书－材料力学）=-P/(ΔV/V)体积不可压缩＝>ΔV=0=>K->∞=>ν=0.5ν是常量.而例题中推出的ν不是常量……

牛顿流体是指在任意小的外力作用下即能流动的流体,并且流动的速度梯度(D)与所加的切应力(τ)的大小成正比,这种流体就叫做牛顿流体.牛顿流体的流变方程是：τ＝ηD式中：τ--所加的切应力；D--流动速度

自己在前处理中添加变量函数,定义新材料.或者可以根据CFX材料库中已经有的材料,来改变你要改的参数

左边断面设为1-1断面,右边断面设为2-2断面,断面都取在测压管处.根据能量守恒,1-1断面有位置水头1.0+1.5=2.5m,2-2断面位置水头3m.管径一样粗,所以流速是处处相等的,压强也是大气压

压力太小,可压缩性不计.如果选择可压的话,结果相差也非常小.只有爆炸之类的模拟是看做可压缩的,还有空气动力学的一些问题也是必须作为可压缩气体的,像激波这种现象,如果再认为是不可压缩就模拟不出来了.压缩

根据流体的连续介质模型,可以认为流体流动时连续地充满整个冶金机械流动空间,不存在任何空隙.若在一段流道中没有流体的分流和汇入,这段流动可称为连续流动,用数学方程来表述连续流动条件下的质量守恒定律称为流

密度不变的流体,那就是不可压缩的,可压缩的密度都会变大变小.难道不是吗?-------我理解错了,楼上的说得对.还可能由不同密度的不可压缩流体混合而成.

弹性模量和波速均质各向同性的固体可由两个常数：k和μ来描述其弹性,两常数都可表示为单位面积的力.k是体积模量,表示不可压缩性.花岗岩：k约为27×1010达因/厘米2；水：k约为2×1010达因/厘米

D完整连续性方程是从质量守恒的物理意义上推导出来的,唯一的要求是:方程的形式具有偏微分,也就是要求数学上的可微性,在物理上就是要求所描述的物质是连续介质.至于是否可以压缩,是否定常都是在连续性方程出来

恩,首先流体都是可压缩的.但是对于低速流体来说,改变其密度往往需要很大的压力,所以对于Ma=0.3时,由于速度的增加,动能占气体总能量的比重越来越大.总压=静压+动压的低速近似不在成立,气体的流动状态

理想流体不一定是不可压缩流体.（楼上·.）首先,理想流体本来就包括理想不可压缩流体和理想可压缩气体.再说,理想流体的定义是：应力状态是各向同性的,这和理想流体没有粘性是等价的；不能推出不可压缩.

泊肃叶定律：前面是流速,后面是流量

流体由分子组成,分子在不断地作无规则运动,当流体的速度增大时,分子的动量（mv)增大,外力就不容易改变分子的运动方向,即分子更趋向于做定向运动,其结果分子间的碰撞机会减少,宏观表现为单位面积上的压力减

稳定流体就是指雷诺数在2000以下的流体,这种流体的流动状态为层流,基本没有横向流动,即使有扰动也能迅速恢复层流.雷诺数超过4000的流体状态为紊流,存在大量的无规则横向流动.二者之间的叫“过渡流”,

严格来讲与可压缩流体的设置区别不大可压缩流体可以设为一个大气压或者零压力不可压缩流体设为一个大气压较好再问：谢谢您的答复。不过我还想再具体问一下，我的空气模型设的是密度随温度呈线性变化，这种情况下操作

75%的酒精流体速度快

弹性橡胶：是指以天然橡胶为代表的一类高分子材料在外力作用下表现出的大幅可逆形变的性质.橡胶弹性是熵弹性,高弹性主要是内部熵所贡献,内能对此贡献为零.　　不可压缩橡胶：不可压缩材料是一种理想的材料,实际