已知球面均匀带电q.,半径为r,球面积s=4

答：均匀带电球面球外空间电场等效于点电荷在球心处产生的电场.取无限远为零势面,则φ=kQ/r,则r=R处电势为φ=kQ/R.若规定球面上电势值为零,由于球面与无限远的电势差不变,因此φ=-kQ/R,Q

带电量为Q,半径为R.均匀带电球面内外场强及电势分布内部场强E=0球外部等效成球心处一点电荷E=KQ/r^2r>R电势相等球外部等效成球心处一点电荷Φ=KQ/r如果是均匀带电球体,结果与球壳相同

B均匀带电球面,电场是对称分布的,高斯面的选取就选和带电球面同球心的球面,这样高斯面上的各点的场强大小相等,方向沿着球半径,也就是各点的球面法向方向.高斯面的电场强度通量Φe=∮E×dS（矢量积分)=

球内场强为0,电势相等为球壳处电势球外的电场和电势分布和把球上电荷看成集中在圆心的点电荷相同

当没有挖去小块的面积S时,球心处的电场强度为0（这一点可以用微元法证明）,现挖去小块的面积S（可视为点电荷）,挖去的电荷量为QS/（4πR²）,在球心处产生的电场强度为kQS/(4πR^4)

一：球内场强0,球外场强公式同点电荷.二：电场强度的分布同“一”,球心O的电势等于球表面的电势,公式同点电荷.

半径为R的均匀带电球壳,电量为Q,球面内电场强度大小为0,球心处电势为kQ/R

高斯定理知道吧,你在那两个带电球面之间任意取一个同心高斯球面,它包围的电荷只有q,这样由高斯定理即可知,那两个带电球面之间的电场只由q决定,而与Q无关,所以,两球面的电势差与Q无关.也可由积分运算证明

ds面积上的电荷：q*ds/(4πr^2)所以电场强度大小为：E=[kq*ds/(4πr^2)]/r^2=kq*ds/(4πr^4)电场方向由圆心指向小面积ds.再问：你可能没理解意思问的是挖去了ds

正确的解法应该是完整均匀带电球面的电势（整个球体是等势的）减去ds上的电荷单独存在时在球心处产生的电势——kq/r-k[q(ds/πrr)]/r.你大概是没算kq/r而只算k[q(ds/πrr)]/r

两球面间的电势差为：k(q2/R-q1/r)在大学物理中k用1/(4πε0)表示.

首先用高斯定理并结合球对称性求出空间中的电场强度,然后用电场对路径积分求出电势差：电势0点与P处的电势差为Ep-E0=-积分E.dl

今有一半径为R,带电量为2q的均匀带电球面,其内部电势与球面上的电势___相等__,根据高斯定理可得球面内电场强度为零,所以球内为等势体,球面为等势面,且它们相等.

整个球面以及内部空间是等势体,电势与一带电量为q的点电荷在距离为r的点产生的电势相等.U=q/（4πεr）具体来说,用积分做,电场强度E=q/（4πεr^2）,球表面的电势为E从r到无穷远点对r的积分

Q/3.14RR

取一圆柱形高斯面半径为rr>R时∮E•dS=E2πrL=λL/εE=λ/2πrεr<R时∮E•dS=E2πrL=ρπr^2L/εE=ρr/2ελ是导体单位长度的电荷

半径为R的均匀带电球,其外部电场可视为位于球心的点电荷的电场,类比于静电平衡时,均匀带电的金属球,可知：球外部空间：E=kQ/r^2,φ=kQ/r（r≥R）球内部空间：E=0,φ=kQ/R

根据高斯定理,可得出电场分布E=q/4πεr²（rR)U=∫(q/4πεr²)dr+∫[﹙q+Q)/4πεr²]dr(两个积分区间分别为r—R和R—∞）最后即可求出U=1

高斯定理指的是如果球面内电荷为0,这整个球面上的总电通量为0.如果球面外有一个点电荷,则球面的一侧有像内的通量,另一侧有向外的通量,二者抵消.但这并不意味着该处的电场为0所以把它当成点电荷计算是正确的

这个简单（Q1+Q2）/（4*PI*episilon*R2）再问：你确定不？我也是这么想的、但是有学习好的同学跟我的不一样、她们的好复杂的再答：绝对确定，如果他们复杂，可能是通过电场去积分的，不需要